5. Doğrusal elektrik devrelerinin temel analiz yöntemleri.

hesaplamayı büyük ölçüde basitleştirir döngü akımı yöntemi, çünkü denklem sayısını azaltır.

Bu yöntemle hesaplama yapılırken devrenin her bağımsız devresinin kendi devre akımına sahip olduğu varsayılır. Denklemler, döngü akımlarına göre yapılır, ardından dal akımları bunlar üzerinden belirlenir.

bindirme yöntemi: herhangi bir daldaki akım, E.D.S.'nin her birinin neden olduğu akımların cebirsel toplamına eşittir. şemaları ayrı ayrı Doğrusal elektrik devresi sistem tarafından tanımlanır lineer denklemler Kirchhoff. Bu, elektrik devresindeki tüm kaynakların birleşik etkisinin, her birinin ayrı ayrı eylemlerinin toplamıyla çakıştığı süperpozisyon (süperpozisyon) ilkesine uyduğu anlamına gelir.

Devre düğümlerinin potansiyellerinin bilinmeyen olarak alındığı elektrik devrelerini hesaplamak için bir yöntem, düğüm potansiyelleri yöntemi denir. Düğüm potansiyelleri yöntemindeki bilinmeyenlerin sayısı, Kirchhoff'un I yasasına göre devre için derlenmesi gereken denklem sayısına eşittir. Düğüm potansiyelleri yöntemi, döngü akımları yöntemi gibi, ana hesaplama yöntemlerinden biridir. p-1 durumunda< p (n – количество узлов, p – количество независимых контуров), данный метод более экономичен, чем метод контурных токов.

6. Sebepler ve öz geçici olaylar.

Bir durağan durumdan diğerine geçiş anında değil, devrede enerji depolama cihazlarının (bobinlerin endüktansları ve kapasitörlerin kapasitansları) bulunması nedeniyle zamanla gerçekleşir. Bobinlerin manyetik enerjisi ve Elektrik enerjisi kapasitörler aniden değişemez, çünkü Bunu başarmak için sonsuz güç kaynaklarına ihtiyaç vardır. Bu geçişe eşlik eden süreçlere denir. geçiş.

7. Zaman alanındaki geçici süreçlerin analizi. Klasik yöntem

Geçici süreçleri hesaplamak için klasik yöntem, Kirchhoff yasalarına göre derlenen ve anahtarlama sonrası devrenin istenen akımları ve gerilimleri ile belirtilen etkileme fonksiyonlarını (elektrik enerjisi kaynakları) ilişkilendiren diferansiyel denklemlerin derlenmesine ve müteakip çözümüne (entegrasyon) dayanır. Denklem sistemini dönüştürerek, herhangi birine göre nihai diferansiyel denklem türetilebilir. değişken X(T):

Burada N - emir diferansiyel denklem aynı zamanda zincirin sırası olan katsayılar A k> 0 ve pasif elemanların parametreleri ile belirlenir R,L,C zincir ve sağ taraf, ayar eylemlerinin bir işlevidir.

Klasik diferansiyel denklemler teorisine göre, homojen olmayan bir diferansiyel denklemin tam çözümü, homojen olmayan bir diferansiyel denklemin belirli bir çözümünün ve homojen bir diferansiyel denklemin genel bir çözümünün toplamı olarak bulunur:

H

Gerçek çözüm tamamen sağ tarafın formu tarafından belirlenir. F(T) diferansiyel denklem. Elektrik problemlerinde, sağ taraf elektrik enerjisinin etkileyen kaynaklarına bağlıdır, bu nedenle form

elektrik enerjisi kaynakları tarafından koşullandırılır (zorlanır) ve denir zoraki bileşen.

Homojen bir diferansiyel denklemin genel çözümü köklere bağlıdır. karakteristik denklem diferansiyel denklemin katsayıları tarafından belirlenir ve sağ tarafa bağlı değildir. Böylece geçiş modunda istenilen herhangi bir değer

.

16. Aktif reaktif ve empedans. Direnç Üçgeni

.

Bundan, karmaşık direnç modülü şu şekildedir:

. (3.44)

İLE Bu nedenle z, dik açılı bir üçgenin (Şekil 3.13) hipotenüsü olarak temsil edilebilir - bir ayağı R'ye, diğeri x'e eşit olan bir direnç üçgeni.

nerede

, (3.45)

. (3.46)

bilmek

veya

, açıyı tanımlayabilirsiniz .

açı işareti akımın anlık değeri için ifadelerde yükün doğası tarafından belirlenir: yükün endüktif doğası ile (

) akım gerilimden bir açı kadar geridedir ve akımın anlık değeri için ifadede, açı eksi işareti ile yazılmış, yani; kapasitif yük ile (

) akım gerilimi bir açıyla yönlendirir ve akımın anlık değerinin ifadesi artı işaretiyle yani yazılır.

17. Stres rezonansı. katsayı. Güç. Güç Üçgeni.

Duruma karşılık gelir

(Şekil 3.16). nerede

(ayrıntılar için bölüm 3.10'a bakın).

Formül 3.41'den, P, Q, S güçlerinin aşağıdaki ilişkiyle ilişkili olduğu sonucuna varabiliriz:

. (3.47)

G Bu ilişki grafiksel olarak şu şekilde temsil edilebilir: sağ üçgen(Şekil 3.17) - P'ye eşit bir bacak, Q'ya eşit bir bacak ve bir hipotenüs S olan bir güç üçgeni.

P'nin S'ye oranı, eşittir

, denir güç faktörü.

. (3.48)

Uygulamada, kişi her zaman artırmak için çabalar.

, çünkü R, L, C devresinde her zaman var olan reaktif güç tüketilmez, sadece aktif kullanılır. Bundan, reaktif gücün gereksiz ve gereksiz olduğu sonucuna varabiliriz.

21. Endüktif olarak bağlı devre elemanlarının paralel bağlantısı

R 1 ve R 2 dirençli, L 1 ve L endüktanslı iki bobin 2 ve karşılıklı endüktans M paralel olarak bağlanır ve aynı adı taşıyan sonuçlar aynı düğüme bağlanır (Şekil 4.7).

Akım ve gerilimlerin seçilen pozitif yönleri ile aşağıdaki ifadeleri elde ederiz:

; (4.11)

; (4.12)

; (4.13)

Nerede

(4.14)

Bu denklemlerde karmaşık gerilmeler

Ve

artı işaretiyle alınır, çünkü bu gerilimlerin pozitif yönleri (yukarıdan aşağıya doğru seçilir) ve bu gerilimlerin bağlı olduğu akımlar, aynı terminallere göre aynı şekilde yönlendirilir. Denklemleri çözerek, elde ederiz

; (4.15)

; (4.16)

. (4.17)

Bu nedenle, söz konusu devrenin giriş karmaşık direncinin

. (4.18)

Şimdi, benzer isimli pinlerin farklı düğümlere bağlandığı, yani L1 ve L2'nin farklı isimli pinlerle düğüme bağlandığı bir dahil etmeyi düşünelim. Bu durumda, karşılıklı endüksiyon gerilimlerinin (yukarıdan aşağıya doğru seçilen) ve bağlı oldukları akımların pozitif yönleri, aynı terminallere ve karmaşık gerilimlere göre eşit olmayan şekilde yönlendirilmiştir.

Ve

(4.12) ve (4.13) denklemlerine eksi işaretiyle girecektir. akımlar için

(4.15-4.17)'ye benzer ifadeler elde edilecek, fark Z M ile değiştirilecektir. - Z M ve devrenin giriş empedansı

. (4.19)

25. Dört kutuplu tanımı. Dört kutuplu denklemleri yazmanın ana biçimleri

Bazı durumlarda dikkate almak gerekir elektrik devreleri giriş akımı ve voltajının birleştiği iki giriş ve iki çıkış terminali ile doğrusal bağımlılıklar gerilim ve akım çıkışı ile.

Bu tür zincirlere denir dört kutuplu. İsteğe bağlı olarak karmaşık bir yapıya sahip olabilirler, çünkü devreyi inceleme sürecinde, tek tek dallardaki akımları ve gerilimleri değil, yalnızca giriş ve çıkış gerilimleri ve akımları arasındaki bağımlılıkları belirlemek önemlidir.

Bazen dört kutuplu olarak adlandırılır elektrik aparatı ve bir çift giriş ve bir çift çıkış terminaline sahip cihazlar. Bunlar arasında örneğin tek fazlı transformatörler, güç hattı bölümleri, diyot köprü doğrultucular, yumuşatma filtreleri vb.

Bir dört kutuplunun koşullu görüntüsü, Şek. 7.1.

HAKKINDA

alt sonuç çifti girdi olarak adlandırılır (belirtilen

), diğer - izin günleri (belirtilen

).

Dört terminalli bir ağ elektrik enerjisi kaynakları içermiyorsa, buna denir. pasif ve - içeriyorsa - aktif.

Aktif bir dört kutupluya bir örnek, bir elektronik amplifikatördür.

Diyagramda, aktif bir dört kutuplu, A harfiyle bir dikdörtgen olarak gösterilmiştir. Pasif bir dört kutuplu, P harfiyle gösterilir veya hiç gösterilmez.

Her iki kıskaç çifti de bir dört kutup için çalışıyorsa buna denir kontrol noktası.

Aslında dört terminalli bir ağ, bir güç kaynağı ile bir yük arasındaki bir aktarım bağlantısıdır. Terminalleri girmek için

, kural olarak, güç kaynağını çıkış terminallerine bağlayın

- yük.

Giriş ve çıkış terminallerindeki iki gerilim ve iki akım arasındaki ilişkiler çeşitli şekillerde yazılabilir.

Pasif dört uçlu denklemleri yazmanın aşağıdaki altı biçimi mümkündür:

A Formu(ana):

, (7.1)

, (7.2)

burada A,D boyutsuz katsayılardır;

C - [Cm] \u003d [Ohm -1]

27. Eşdeğer üreteç yöntemi

İÇİNDE Pratik hesaplamalarda, genellikle karmaşık bir devrenin tüm elemanlarının çalışma modlarını bilmek gerekli değildir, ancak görev belirli bir dalın çalışma modlarını araştırmaktır.

Karmaşık bir elektrik devresini hesaplarken, bir koldaki akımı belirlemek istediğinizde bile önemli hesaplama çalışmaları yapmanız gerekir. Belirli bir dalın direnci değiştiğinde akım, voltaj, güçte bir değişiklik oluşturmak gerekirse, bu işin hacmi birkaç kez artar, çünkü hesaplamalar birkaç kez yapılmalıdır, ayar Farklı anlamlar rezistans.

Herhangi bir elektrik devresinde, bir dal zihinsel olarak ayrılabilir ve devrenin geri kalanı, yapı ve karmaşıklığa bakılmaksızın, şartlı olarak iki uçlu ağ olarak adlandırılan bir dikdörtgen olarak gösterilebilir.

Bu nedenle, iki terminalli bir ağ, iki çıkış terminali (kutup) ile seçilen bir şubeye bağlanan bir devre için genelleştirilmiş bir isimdir. İki terminalli bir ağda bir E.D.S. kaynağı varsa. veya akım, o zaman böyle iki terminalli bir ağa aktif denir. İki terminalli bir ağda E.D.S. kaynağı yoksa. veya akım, o zaman pasif olarak adlandırılır.

Sorunu eşdeğer üreteç yöntemiyle (aktif iki terminalli ağ) çözerken, gereklidir:

1. E.D.S.'yi içeren tüm devreyi zihinsel olarak tamamlayın. ve direnç, bir dikdörtgene, ondan bir dal seçerek ab, akımı bulmak istediğiniz yer (Şekil 2.13).

Açık dalın terminallerindeki voltajı bulun ab(boşta).

Söz konusu devre için açık devre gerilimi Uo (EDS Ee'ye eşdeğer) aşağıdaki gibi bulunabilir:

.

R4 direnci hesaplamaya dahil edilmedi, çünkü ab kolu açıkken içinden akım akmıyor.

3. Eşdeğer direnci bulun. Aynı zamanda E.D.S. kısa devre edilir ve akım kaynaklarının bulunduğu kollar açılır. Bipolar pasif hale gelir.

D bu şema için

.

4. Geçerli değeri hesaplayın. Bu şema için elimizde:

.

Karmaşık bir elektrik devresinde doğru akım(Tablo 2)

Devrenin tüm bölümlerindeki akımları belirleyin. Sorun herhangi iki yöntemle çözülebilir

Tablo 2

Seçenek numarası	Hesaplamalar için veriler	Elektrik devre şeması
	E 1 \u003d 136V; E2 \u003d 80V; R 1 \u003d 194 ohm; R2 \u003d 76 ohm; R3 \u003d 240 ohm; R4 \u003d 120 ohm. . r 1 \u003d 6 ohm; r 2 \u003d 4 ohm.	Şekil 12
	E 1 \u003d 150V; E2 \u003d 170V; R 1 \u003d 29,5 Ohm;R 2 \u003d 24 Ohm; R3 \u003d 40 Ohm; r 1 \u003d 0,5 Ohm; r 2 \u003d 1 Ohm.	Şekil 13
	E 1 \u003d 68V; E2 \u003d 40V; R 1 \u003d 97 Ohm;R 2 \u003d 38 Ohm; R3 \u003d 120 Ohm; R4 \u003d 60 Ohm; r 1 \u003d 3 Ohm; r 2 \u003d 2 ohm.	Şekil 14
	E 1 \u003d 45V; E2 \u003d 60V; R 1 \u003d 2 Ohm;R 2 \u003d 14,5 Ohm; R3 \u003d 15 Ohm; R 4 \u003d 5 Ohm 5 r 1 \u003d 0,5 Ohm; r 2 \u003d 0,5 Ohm.	Şekil 15
	E 1 \u003d 30V; E2 \u003d 40V; R 1 \u003d 10 Ohm;R 2 \u003d 2 Ohm; R3 \u003d 3 Ohm; R4 \u003d R5 \u003d 12 Ohm; r 1 \u003d 2 Ohm; r 2 \u003d 1 Ohm.	Şekil 16
Seçenek numarası	Hesaplamalar için veriler	Elektrik devre şeması
	E 1 \u003d 90V; E2 \u003d 120V; R 1 \u003d 4 Ohm;R 2 \u003d 29 Ohm; R3 \u003d 30 Ohm; R4 \u003d 10 Ohm; r 1 \u003d 1 Ohm; r 2 \u003d 1 Ohm.	Şekil 17
	E 1 \u003d 120V; E2 \u003d 144V; R 1 \u003d 3,6 Ohm;R 2 \u003d 6,4 Ohm; R3 \u003d 6 ohm; R 4 \u003d 4 Ohm r 1 \u003d 0,4 Ohm; r 2 \u003d 1,6 Ohm.	Şekil.18
	E 1 \u003d 160V; E2 \u003d 200V; R 1 \u003d 9 Ohm;R 2 \u003d 19 Ohm; R3 \u003d 25 Ohm; R4 \u003d 100 Ohm; r 1 \u003d 1 Ohm;r 2 \u003d 1 Ohm.	Şekil 19
	E 1 \u003d 60V; E2 \u003d 72V; R 1 \u003d 1,8 Ohm;R 2 \u003d 3,2 Ohm; R3 \u003d 3 Ohm; R4 \u003d 2 Ohm; r 1 \u003d 0,2 Ohm; r 2 \u003d 0,8 Ohm.	Şekil 20
	E 1 \u003d 80V; E2 \u003d 100V; R 1 \u003d 9 Ohm;R 2 \u003d 19 Ohm; R3 \u003d 25 Ohm; R4 \u003d 100 Ohm; r 1 \u003d 1 Ohm; r 2 \u003d 1 Ohm.	Pirinç. 21

Problem 2'yi çözmek, karmaşık bir elektrik devresini ve bölümlerini hesaplama yöntemleri, Kirchhoff yasaları, eşdeğer devre direncini belirleme yöntemleri hakkında bilgi gerektirir. Problemi çözmeden önce, karmaşık DC elektrik devreleri için hesaplama yöntemlerini inceleyin ve bunlara karşılık gelen tipik örnekleri düşünün.

Yönergeler 2. sorunu çözmek için:

2.1. Bindirilmiş akım yöntemi

Bindirme yöntemi, birden çok kaynağa sahip karmaşık devreleri hesaplama yöntemlerinden biridir.

Bindirme yöntemiyle devrelerin hesaplanmasının özü aşağıdaki gibidir:

1. Söz konusu devrenin her dalında, akımın yönü keyfi olarak seçilir.

2. Devrenin tasarım devrelerinin sayısı, orijinal devredeki kaynak sayısına eşittir.

3. Her hesaplama şemasında, yalnızca bir kaynak çalışır ve geri kalan kaynaklar kendi iç dirençleri ile değiştirilir.

4. Her tasarım şemasında, her koldaki kısmi akımlar katlama yöntemiyle belirlenir. Kısmi, yalnızca bir kaynağın etkisi altında bir dalda akan koşullu bir akımdır. Kollardaki kısmi akımların yönü oldukça kesindir ve kaynağın polaritesine bağlıdır.

5. Söz konusu devrenin her kolunun istenen akımları, bu kol için kısmi akımların cebirsel toplamı olarak tanımlanır. Bu durumda, istenen yönde çakışan bir kısmi akım pozitif, çakışmayan bir akım ise negatif olarak kabul edilir. Cebirsel toplamın pozitif bir işareti varsa, daldaki istenen akımın yönü keyfi olarak seçilenle çakışır, negatif ise akımın yönü seçilenin tersidir.

Örnek 2.1. Bindirilmiş akım yöntemi

E 1 = 40 V belirtilirse, diyagramı Şekil 22'de gösterilen devrenin tüm kollarındaki akımları belirleyin; E2 \u003d 30 V; R 01 \u003d R 02 \u003d 0,4 Ohm; R 1 \u003d 30 Ohm; R2 \u003d R3 \u003d 10 Ohm; R4 \u003d R5 \u003d 3,6 ohm.

Şekil 22 Şekil 23

Şekil 24

Devredeki dal sayısının ve buna bağlı olarak farklı akımların (Şekil 22) beş olduğu ve bu akımların yönünün keyfi olarak seçildiği tespit edilmiştir.

Devrede iki kaynak olduğu için iki hesaplama şeması vardır.

Kollarda ilk kaynak tarafından oluşturulan kısmi akımlar (I ') hesaplanır, bunun için aynı devre sadece E 2 - iç direnci (R 02) yerine gösterilir. Kollardaki kısmi akımların yönü şemada gösterilmiştir (Şekil 23).

Bu akımlar konvolüsyon yöntemi ile hesaplanır.

Daha sonra devredeki ilk kısmi akımlar (Şekil 23) aşağıdaki değerlere sahiptir:

İkinci kaynak (I'') tarafından üretilen kısmi akımlar hesaplanır. Bunu yapmak için, içindeki ilk kaynağı (E 1) iç direnciyle (R 01) değiştirerek orijinal devre gösterilir. Kollardaki bu kısmi akımların yönleri şemada gösterilmiştir (Şekil 24).

Evrişim yöntemini kullanarak bu akımları hesaplayalım.

Devredeki ikinci kısmi akımlar (Şekil 24) aşağıdaki anlamlara gelir:

Bu nedenle, söz konusu devrede istenen akımlar (Şekil 22), kısmi akımların cebirsel toplamı ile belirlenir (bkz. Şekil 22, 23 ve 24) ve aşağıdaki değerlere sahiptir:

Mevcut I AB "-" işaretine sahiptir, bu nedenle yönü keyfi olarak seçilen yönün tersidir, yani. I AB, A noktasından B noktasına yönlendirilir.

2.2. Nodal voltaj yöntemi

Birkaç kaynağa sahip karmaşık dallı elektrik devrelerinin hesaplanması, bu devrede yalnızca iki düğüm varsa, düğüm gerilimi yöntemi kullanılarak gerçekleştirilebilir. Bu düğümler arasındaki gerilime düğüm denir. U AB - devrenin düğüm gerilimi (Şekil 25).

Nodal voltajın değeri, EMF ürünlerinin cebirsel toplamının ve dalların kaynaklarla iletkenliğinin tüm dalların iletkenliklerinin toplamına oranı ile belirlenir:

Cebirsel toplamın işaretlerini belirlemek için tüm dallardaki akımların yönü aynı, yani bir düğümden diğerine seçilir (Şekil 25). Daha sonra jeneratör modunda çalışan kaynağın EMF'si “+” işaretiyle, tüketici modunda çalışan kaynağın “-” işaretiyle alınır.

Şekil 25

Şekil 25'te gösterilen devre için düğüm gerilimi şu şekilde verilir:

,

Birinci dalın iletkenliği nerede; - ikinci dalın iletkenliği; üçüncü dalın iletkenliğidir.

Düğüm voltajı (U AB) pozitif veya negatif olabilir. Düğüm voltajını (U AB) belirledikten sonra, her koldaki akımları hesaplayabilirsiniz.

İlk ayak için düğüm gerilimi:

E 1 kaynağı jeneratör modunda çalıştığından. Nerede

Kaynağı E2'nin tüketici modunda çalıştığı ikinci şube için:

Üçüncü dal için, I3 akımının koşullu olarak seçilen yönü, B noktasının () A noktasının () potansiyelinden daha büyük olduğunu gösterir. Daha sonra:

,

Hesaplanan akım değerindeki “-” işareti, bu kolun koşullu olarak seçilen akım yönünün seçilenin tersi olduğunu gösterir.

Örnek 2.2. Nodal voltaj yöntemi

Şekil 26

Devrenin dallarında (Şekil 26), R 1 = 1,7 Ohm ise akımların belirlenmesi gerekir; R 01 \u003d 0,3 Ohm; R2 \u003d 0,9 Ohm; R 02 \u003d 0,1 Ohm; R3 \u003d 4 ohm; Eı = 35 V; E2 \u003d 70 V.

Düğüm voltajını belirleyin U AB

Nerede ; ; ;

Dallardaki akımları belirliyoruz:

Görüldüğü gibi I 1 ve I 3 akımlarının yönü seçilen yönün tersidir. Bu nedenle, kaynak Eı tüketici modunda çalışır.

2.3. Düğüm ve kontur denklemleri yöntemi

Kirchhoff'un yasaları, düğüm ve kontur denklemleri yöntemiyle karmaşık elektrik devrelerinin hesaplanmasının temelini oluşturur.

Kirchhoff yasalarına göre bir denklem sisteminin derlenmesi (düğüm ve kontur denklemleri yöntemiyle) aşağıdaki sırayla gerçekleştirilir:

1. Denklem sayısı devredeki akım sayısına eşittir (akım sayısı hesaplanan devredeki kol sayısına eşittir). Dallardaki akımların yönü keyfi olarak seçilir.

2. Birinci Kirchhoff yasasına göre, (n-1) denklemleri derlenir, burada n, devredeki düğüm noktalarının sayısıdır.

3. Kalan denklemler, ikinci Kirchhoff yasasına göre derlenir.

Denklem sistemini çözmenin bir sonucu olarak, karmaşık bir elektrik devresi için istenen değerleri belirleriz (örneğin, E kaynaklarının EMF'sinin verilen değerleri ve R dirençlerinin dirençleri için tüm akımlar). Hesaplama sonucunda herhangi bir akım negatif çıkarsa, bu onların yönünün seçilenin tersi olduğunu gösterir.

Örnek 2.3. Düğüm ve kontur denklemleri yöntemi

Şekil 27

Devredeki tüm akımları (Şekil 27) belirlemek için Kirchhoff yasalarına göre gerekli ve yeterli sayıda denklemi düğüm ve kontur denklemleri yöntemini kullanarak derleyin.

Çözüm.İncelenen karmaşık devrede, 5 dal ve dolayısıyla 5 farklı akım vardır, bu nedenle, hesaplama için, ilk Kirchhoff yasasına göre (devrede n \u003d 3 düğüm noktası A, B ve C) 5 denklem ve iki denklem ve ikinci Kirchhoff yasasına göre (devre saat yönünde atlanır ve kaynakların iç direnci ihmal edilir, yani R 0 \u00) üç denklem yapmak gerekir. 3d 0). Denklemler yapıyoruz:

1) (A noktası için)

2) (B noktası için)

3) (A, a, B devresi için)

4) (A, B, b, C devresi için)

5) (A, B, c devresi için)

Konturları saat yönünde dolaşıyoruz.

2.4. Döngü akımı yöntemi

Karmaşık devreleri düğüm ve kontur denklemleri yöntemiyle hesaplarken (Kirchhoff yasalarına göre), hesaplamaları büyük ölçüde karmaşıklaştıran çok sayıda denklem sistemini çözmek gerekir. Yani devre için (Şekil 28), 7 denklemden oluşan (Kirchhoff yasalarına göre) bir sistem derleyip hesaplamak gerekir.

Şekil 28

Bu amaçla devrede m adet bağımsız devre seçiyoruz ve bunların her birinde devre akımını keyfi olarak yönlendiriyoruz (I I, I II, I III, I IV). Döngü akımı, ölçülemeyen hesaplanmış bir değerdir. Gördüğünüz gibi, devrenin bireysel dalları iki bitişik devreye dahil edilmiştir. Daha sonra böyle bir koldaki gerçek akım, bitişik döngülerin döngü akımlarının cebirsel toplamı ile belirlenir:

Döngü akımlarını belirlemek için, ikinci Kirchhoff yasasına göre m denklem oluşturuyoruz. Her denklem, bu devrede (eşittir işaretinin bir tarafında) bulunan emf'lerin cebirsel toplamını ve bu devrenin devre akımının ve bitişik devrelerin (eşittir işaretinin diğer tarafında) devre akımlarının oluşturduğu bu devredeki toplam voltaj düşüşünü içerir.

Böylece devre için (Şekil 28) 4 denklem oluşturuyoruz. Artı işaretiyle, döngü akımı yönünde hareket eden EMF ve voltaj düşüşleri (eşittir işaretinin zıt taraflarında), döngü akımına yönelik eksi işaretiyle kaydedilir.

Döngü akımlarını belirledikten, denklem sistemini hesapladıktan sonra, söz konusu devredeki gerçek akımları hesaplıyoruz.

Örnek 2.4. Döngü akımı yöntemi

Şekil 29

E 1 \u003d 130 V ise, karmaşık devrenin tüm bölümlerindeki akımları belirleyin (Şekil 29); E2 \u003d 40 V; E3 \u003d 100 V; R 1 \u003d 1 Ohm; R2 \u003d 4,5 ohm; R3 \u003d\u003d 2 Ohm; R4 \u003d 4 ohm; R 5 \u003d 10 Ohm; R 6 \u003d 5 ohm; R 02 \u003d 0,5 0m "R 01 \u003d R 03 \u003d O Ohm.

2. Hatalar. Hataların sınıflandırılması; nedenleri, tespit yöntemleri ve çözümleri.

Seçenek 3

1. Metaller ve alaşımlar, lehim uygulamaları. Lehim işaretlemesi. Lehim markası seçimini etkileyen koşullar ve faktörler.

2. Cihaz, gösterge elektrikli ölçüm aletlerinin tipik parçaları ve düzenekleri.

Seçenek 4

1. Dielektriklerin elektriksel gücü. Elektrik gücünü test etmek için yöntemler ve cihazlar.

2. Manyetoelektrik sistemin ölçüm mekanizmalarının ve cihazlarının çalışma prensibi, cihazı ve kapsamı.

Seçenek 5

1. Termal özellikler ETM: erime noktası, parlama noktası ve malzemelerin yumuşaması, ısı direnci, donma direnci, termal şoklara karşı direnç, sıcaklık katsayıları.

2. Elektromanyetik sistemin ölçüm mekanizmalarının ve cihazlarının çalışma prensibi, cihazı ve kapsamı.

Seçenek 6

1. Fiziksel ve kimyasal özellikler: asit sayısı, viskozite, nem direnci, kimyasal direnç, tropikal direnç, malzemelerin radyasyon direnci.

2. Elektrodinamik sistemlerin çalışma prensipleri, cihazları, anahtarlama devreleri ve ölçüm mekanizmaları ve cihazlarının kapsamı.

Seçenek 7

1. İletken bakır. Bakır almak. Bakırın fiziksel, mekanik ve elektriksel özellikleri. Yumuşak bakır. Katı bakır. GOST'a göre bakır kaliteleri. Bakır kullanımı.

2. Ferrodinamik sistemin çalışma prensipleri, cihazı, anahtarlama devreleri ve ölçüm mekanizmaları ve cihazlarının kapsamı.

Seçenek 8

1. Kontak tanımı. Sabit, kopan ve kayan kontaklar, cihazları. Temas malzemeleri için gereksinimler.

2. Endüksiyon sisteminin çalışma prensipleri, cihazı, anahtarlama devreleri ve ölçüm mekanizmaları ve cihazlarının kapsamı.

Seçenek 9

1. Yüksek dirençli alaşımlar: manganin, konstantan, nikrom, fekal. Özellikleri, GOST'a göre dereceleri ve uygulamaları.

2. Transdüserli manyetoelektrik ölçüm mekanizmaları: termoelektrik cihazlar, doğrultucu cihazlar, titreşimli ve oranmetrik.

Seçenek 10

1. Refrakter malzemeler tungsten ve molibden, özellikleri ve uygulamaları.

2. ETM'nin dinamik özellikleri: titreşim gücü ve darbe dayanımı. Standart örnekler, cihazlar ve test yöntemleri.

KONTROL ÇALIŞMASI №2

Elektrik manyetik fenomenleri eski zamanlarda biliniyordu, ancak bu fenomen biliminin (elektrik mühendisliği) gelişiminin başlangıcı 1600 olarak kabul ediliyor. Bu yıl İngiliz fizikçi W. Hilbert, elektriksel ve manyetik fenomenlerle ilgili bazı çalışmaların sonuçlarını yayınladı ve "elektrik" terimini tanıttı. Atmosferik elektrik teorisi (statik elektrik alanı) 1753'te M.V. Lomonosov. 1785'te S. Coulomb, elektrik yüklerinin etkileşim yasasını oluşturdu, 1800'de A. Volta bir galvanik hücre icat etti. Ayrıca, yeni yasaların, teorilerin, icatların keşiflerinin sayısı hızla artmaya başladı. V.V. Petrov, H. Oersted, A. Ampere, M. Faraday, E.Kh. Lenz, B.S. Jacobi, D. Maxwell, A.G. Stoletov, V.N. Çikalev, P.N. Yablochkov, M.O. Dolivo-Dobrovolsky ve diğerleri. Şu anda, tüm enstitüler ve araştırma ve üretim dernekleri elektrik mühendisliği alanında çalışmaktadır. Görevi, çeşitli endüstrilerde elektrik enerjisinin alınması ve kullanılması için standartları belirlemek olan uluslararası bir elektroteknik komisyon oluşturulmuştur. Radyo mühendisliği ve elektronik ve diğer bilim dalları elektrik mühendisliği bilimiyle başlamıştır.

"Elektrik mühendisliği bilimi" kavramının tanımları:

Elektrik mühendisliği, elektrik enerjisini almak, iletmek ve dönüştürmek için bir elektromanyetik alanın özelliklerinin kullanımıyla ilgilenen bir bilim dalıdır.

Bir bilim olarak elektrik mühendisliği, elektrik enerjisinin alınması, iletilmesi ve dönüştürülmesinin özelliklerini inceler.

Elektrik mühendisliği, elektriksel ve manyetik olayların pratik uygulamasıyla ilişkili süreçlerin bilimidir.

Bir bilim olarak elektrik mühendisliği, elektriksel ve manyetik olaylarla ve bunların pratik kullanımlarıyla ilgilenen bir bilgi alanıdır.

Bir bilim olarak elektrik mühendisliği, radyo mühendisliği, radyo devreleri ve sinyalleri, ikincil güç kaynakları ve diğerleri gibi özel disiplinleri incelemek için temel bir disiplindir.

Enerji, tüm madde biçimlerinin hareketinin ve etkileşiminin nicel bir ölçüsüdür. .

Herhangi bir enerji türü için, taşıyıcısı olan maddi bir nesne olarak adlandırılabilir. Elektrik enerjisinin taşıyıcısı elektromanyetik alandır.

Elektrik enerjisi, özelliklerinden dolayı geniş bir uygulama alanı bulmuştur:

evrensellik, yani kolaylıkla diğer elektrik olmayan enerji türlerine dönüştürülebilir ve bunun tersi de geçerlidir;

uzun mesafelerde çok az kayıpla iletilir;

çeşitli kapasitelerdeki tüketiciler arasında kolayca ezilir ve dağıtılır

Çeşitli cihazlar tarafından kolayca ayarlanabilir ve kontrol edilebilir.

Elektrik enerjisi istisnasız tüm sektörlerde kullanılmaktadır ve Tarım, bilimde, tıpta, hizmet endüstrilerinde ve tabii ki günlük yaşamda.

Bir bilim olarak radyo mühendisliği, kablosuz bilgi iletmek için elektromanyetik alan ve elektrik enerjisi kullanma sorunlarını çözer.

ELEKTRİK MÜHENDİSLİĞİNİN TEMEL YASALARI

Konu1.1

Elektrik alan, iletkenler, yarı iletkenler hakkında temel bilgiler,

Elektrik devrelerinde yaygın karışık bağlantı, seri ve paralel bağlantıların birleşimidir. Örneğin, üç cihaz alırsak, karma bağlantı için iki seçenek mümkündür. Bir durumda, iki cihaz paralel bağlanır ve üçüncüsü bunlara seri olarak bağlanır (Şekil 1, a).

Böyle bir devrenin seri bağlı iki bölümü vardır, bunlardan biri paralel bağlantı. Başka bir şemaya göre, iki cihaz seri olarak bağlanır ve üçüncü bir cihaz paralel bağlanır (Şekil 1, b). Bu devre, bir kolun kendisinin bir seri bağlantı olduğu paralel bir bağlantı olarak düşünülmelidir.

Daha fazla cihazla, farklı, daha karmaşık karışık bağlantı şemaları olabilir. Bazen birkaç emf kaynağı içeren daha karmaşık devreler vardır.

Pirinç. 1. Dirençlerin karışık bağlantısı

Karmaşık devreleri hesaplamak için, çeşitli metodlar. Bunlardan en yaygın olanı uygulamadır. çok Genel görünüm bu yasa diyor ki herhangi bir kapalı döngüde EMF'nin cebirsel toplamı, gerilim düşüşlerinin cebirsel toplamına eşittir.

Cebirsel toplamı almak gerekir, çünkü birbirine doğru etki eden EMF veya zıt yönlü akımların yarattığı voltaj düşüşleri farklı işaretlere sahiptir.

Karmaşık bir devre hesaplanırken, çoğu durumda devrenin ayrı bölümlerinin dirençleri ve dahil edilen kaynakların EMF'si bilinir. Akımları bulmak için, ikinci Kirchhoff yasasına göre, akımların bilinmeyen miktarlar olduğu kapalı devreler için denklemler formüle edilmelidir. Bu denklemlere, birinci Kirchhoff yasasına göre derlenen dallanma noktaları için denklemleri eklemeliyiz. Bu denklem sistemini çözerek akımları belirliyoruz. Tabii ki, daha karmaşık devreler için, çok sayıda bilinmeyenli bir denklem sistemini çözmek gerektiğinden, bu yöntem oldukça zahmetlidir.

Kirchhoff'un ikinci yasasının uygulaması aşağıdaki basit örneklerle gösterilebilir.

Örnek 1. Bir elektrik devresi verilmiştir (Şekil 2). Kaynakların EMF'leri sırasıyla E1= 10 V ve E2 = 4 V ve r1 = 2 Ω ve r2 = 1 Ω şeklindedir. EMF kaynakları doğru hareket eder. Yük direnci R = 12 Ohm. Geçerli bul Ben zincirdeyim.

Pirinç. 2. İki kaynağın birbirine bağlı olduğu elektrik devresi

Çözüm. Bu durumda sadece bir kapalı döngü olduğundan, tek bir denklem oluşturuyoruz: E 1 - E 2 \u003d IR + Ir 1 + Ir 2.

Sol tarafta EMF'nin cebirsel toplamı ve sağ tarafta - akımın yarattığı voltaj düşüşlerinin toplamı var. BEN sıralı olarak dahil edilen tüm bölümlerde R, r1 ve r2.

Aksi takdirde, denklem şu şekilde yazılabilir:

E1 - E2 = ben (R = r1 + r2)

Veya ben = (E1 - E2) / (R + r1 + r2)

İkame Sayısal değerler, şunu elde ederiz: ben \u003d (10 - 4) / (12 + 2 + 1) \u003d 6/15 \u003d 0,4 A.

Bu sorun, elbette, iki EMF kaynağı birbirine doğru açıldığında, etkin EMF'nin E farkına eşit olduğu akılda tutularak çözülebilir. 1 - E2, devrenin toplam direncinde, dahil edilen tüm cihazların dirençlerinin toplamıdır.

Örnek 2. Daha karmaşık bir şema, Şek. 3.

Pirinç. 3. Farklı emf'lere sahip kaynakların paralel çalışması

İlk bakışta oldukça basit görünüyor. İki kaynak (örneğin, bir DC jeneratörü ve bir pil alınır) paralel bağlanır ve bunlara bir ampul bağlanır. Kaynakların EMF ve iç dirençleri sırasıyla eşittir: E1 = 12 V, E2 = 9 V, r1 = 0,3 ohm, r2 = 1 ohm. Ampul direnci R \u003d 3 Ohm Akımları bulmak gerekir ben1, ben2 , I ve kaynak terminallerindeki voltaj U.

EMF E 1'den beri E2'den büyükse, bu durumda jeneratör E1 açıkça pili şarj eder ve aynı zamanda ampulü çalıştırır. Denklemleri ikinci Kirchhoff yasasına göre oluşturuyoruz.

Her iki kaynaktan oluşan bir devre için, E1 - E2 = I1rl = I2r2.

Bir E1 jeneratörü ve bir ampulden oluşan bir devrenin denklemi E1 = I1rl + I2r2'dir.

Ve son olarak, pili ve ampulü içeren devrede akımlar birbirine doğru yönlendirilir ve bu nedenle onun için E2 = IR - I2r2. Bu üç denklem akımları belirlemek için yeterli değildir, çünkü sadece ikisi bağımsızdır ve diğer ikisinden üçüncüsü elde edilebilir. Bu nedenle, bu denklemlerden herhangi ikisini alıp üçüncüsü olarak birinci Kirchhoff yasasına göre denklemi yazmanız gerekir: I1 = I2 + I.

Miktarların sayısal değerlerini denklemlere yerleştirip birlikte çözerek şunu elde ederiz: I1 \u003d 5 A, I 2 \u003d 1,5 A, I \u003d 3,5 A, U \u003d 10,5 V.

Jeneratör terminallerindeki voltaj, EMF'sinden 1,5 V daha azdır, çünkü 5 A'lik bir akım, başına 1,5 V'luk bir voltaj kaybı oluşturur. iç direnç r1 = 0,3 ohm. Ancak terminallerdeki voltaj pil EMF'sinden 1,5 V daha fazladır, çünkü pil 1,5 A'ya eşit bir akımla şarj edilir. Bu akım, pilin iç direncinde (r2 \u003d 1 Ohm) 1,5 V'luk bir voltaj düşüşü oluşturur ve EMF'ye eklenir.

Bu stresi düşünme sen her zaman E'nin aritmetik ortalaması olacak 1 ve E2, bu özel durumda ortaya çıktığı gibi. Sadece her durumda U'nun E1 ile E2 arasında olması gerektiği tartışılabilir.

Karmaşık DC elektrik devrelerinin analizi.

Kirchhoff yasası yöntemi

Karmaşık bir elektrik devresine genellikle farklı dallarda yer alan birkaç kaynak içeren dallı devre adı verilir. Karmaşık bir DC devresinin bir örneği, Şek. 22.

Pirinç. 22. Karmaşık bir DC devre örneği

Karmaşık bir elektrik devresinin dallarındaki akımların gerçek yönleri, kural olarak bilinmemektedir. Bu nedenle, karmaşık bir devrenin analizi, devrenin kollarındaki sözde pozitif akım yönlerinin seçimi ile başlar. Diyagramda, kollardaki akımların pozitif yönleri akım sembolleriyle oklarla gösterilmiştir. BEN. Devre kollarındaki akımların koşullu pozitif yönlerinin seçimine bir örnek, Şek. 22.

Devre analizi sonucunda koldaki akımın pozitif olduğu ortaya çıkarsa, akımın gerçek yönü akımın seçilen pozitif yönü ile çakışacaktır. Hesaplama sonucunda daldaki akımın negatif olduğu ortaya çıkarsa, akımın gerçek yönü akımın seçilen pozitif yönünün tersidir. Onlar. elektrik devresinin analizi sırasında dallardaki akımlar cebirsel büyüklükler olarak kabul edilir.

Karmaşık elektrik devrelerinin analizine yönelik en genel yaklaşım, Kirchhoff yasalarının kullanımına dayanmaktadır. Kirchhoff yasalarının yardımıyla, bir doğrusal sistem cebirsel denklemler bilinmeyen akımlara göre. Bilinmeyen akımların sayısı, devre kollarının sayısına eşittir. Bu sayıyı şu şekilde gösterelim M. Bu nedenle, Kirchhoff yasalarının yardımıyla, bir sistem oluşturmak gerekir. M ile denklemler M bilinmeyen akımlar

Denklemleri Kirchhoff yasalarına göre derlerken, aşağıdakilere uymak gerekir: sonraki kural. Diyagramda ise N düğümler, sonra birinci Kirchhoff yasasının yardımıyla, ( N– 1) bağımsız denklem. (Son düğüm için denklem bağımlı olacaktır). Geriye kalan [ M–(N–1)] denklemleri, sözde bağımsız devreler için ikinci Kirchhoff yasası kullanılarak derlenir.

Bağımsız Devre- bu, daha önce düşünülen konturlara kıyasla en az bir yeni dalın göründüğü çapraz geçiş sırasında böyle bir konturdur.

Dallanmış bir devrede, bağımsız devrelerin sayısı her zaman toplam devre sayısından azdır. Bu nedenle, bağımsız devreleri seçerken, belirli bir seçim özgürlüğü vardır. Ancak, devredeki bağımsız devrelerin sayısı her zaman düzenlenir. şema şek. 22, örneğin, içerir

[M– (N – 1)] = = 3

bağımsız konturlar

Derleme sonucunda ( N– 1) birinci Kirchhoff yasasına göre denklemler ve [ M– (N– 1)] denkleminin ikinci Kirchhoff yasasına göre bir sistem oluşturulur. M Bilinmeyen branşman akımları için denklemler. Bu sistemin çözümü branşman akımlarının belirlenmesini mümkün kılmaktadır.

şema şek. 22 altı şubeden oluşmaktadır. Kollardaki akımların seçilen pozitif yönleri, diyagramda mevcut sembollerle oklarla gösterilir. BEN 1 , BEN 2 , BEN 3 ,BEN 4 , BEN 5 , BEN 6. Bu devrenin kollarındaki akımları Kirchhoff yasalarını kullanarak hesaplamak için altı denklemli bir sistem oluşturmak gerekir.

Devre dört düğüm içerir ( N= 4). Kirchhoff'un birinci yasasına göre üç denklem oluşturulmalıdır. Denklemleri birinci Kirchhoff yasasına göre derlerken düğümden çıkan akımları artı işaretiyle, düğüme girenleri eksi işaretiyle ele almayı kabul edelim.

Düğümde A akımı girin BEN 1 ve akımlar çıkıyor BEN 2 ve BEN 3. Daha sonra düğüm için A birinci Kirchhoff yasasının denklemi şu şekilde olacaktır:

Düğümden B akımlar çıkıyor BEN 1 , BEN 4 , BEN 6. Bir düğüm için Kirchhoff'un birinci yasa denklemi B forma sahip

Düğümde C akımları içerir BEN 2 ve BEN 4 ve akım çıkıyor BEN 5. Bu nedenle, düğüm için C yazılabilir

Kirchhoff'un İlk Kanun Denklemleri Düğümler İçin Derlendi A, B, C, ele alınan devrenin altı kolunun tümünün akımlarını içerir. Düğümler için ilk Kirchhoff yasasına göre derlenen denklemlerin özetlenmesi A, B, C, aşağıdaki denklemi elde ederiz:

Bu denklem, düğüm için ilk Kirchhoff yasa denkleminden farklıdır. D sadece işaretler, yani:

Yani, düğüm için birinci Kirchhoff yasasının denklemi D bağımlı.

Kirchhoff'un ikinci yasasına göre, söz konusu devre için, üç bağımsız devre için üç denklem oluşturmak gerekir. Bağımsız devreler olarak örneğin birinci, ikinci ve dördüncü kollardan oluşan sol devre, ikinci, üçüncü ve beşinci kollardan oluşan sağ devre ve dördüncü, beşinci ve altıncı kollardan oluşan alt devre düşünülebilir.

Her bağımsız devre için ikinci Kirchhoff yasasının denklemini derlerken aşağıdaki kurala uymak gerekir. Daldaki akımın seçilen pozitif yönü baypas devresinin yönü ile çakışırsa, karşılık gelen elemandaki voltaj düşüşü R denklemin sol tarafında ikinci Kirchhoff yasası artı işaretiyle alınır. Daldaki akımın seçilen pozitif yönü, devreyi atlama yönünün tersi ise, karşılık gelen elemandaki voltaj düşüşü R denklemin sol tarafında ikinci Kirchhoff kanunu eksi işareti ile alınır. Şemada okla gösterilen EMF kaynağının hareket yönü, devreyi baypas etme yönü ile çakışırsa, karşılık gelen EMF E denklemin sağ tarafında ikinci Kirchhoff yasası artı işaretiyle alınır. Diyagramda okla gösterilen EMF kaynağının yönü, devreyi baypas etme yönünün tersiyse, karşılık gelen EMF E denklemin sağ tarafında ikinci Kirchhoff kanunu eksi işareti ile alınır.

Şek. 22 saat yönünde seçilecektir. Bu baypas yönleri, diyagramda bağımsız konturların her biri boyunca kapanan oklarla gösterilmiştir.

Bağımsız devrelerin her birini sırayla düşünün. Sol devre akımlarında BEN 1 ve BEN 2, konturu atlama yönü ile çakışmaktadır. Gerilim düşüşleri R 1 BEN 1 , R 2 BEN Sol devre için ikinci Kirchhoff yasasının denkleminin sol tarafında 2 artı işareti ile alınması gerekir. BEN 4, sol konturu baypas etme yönüne zıt bir yöne sahiptir. Gerilim düşümü R 4 BEN 4. denklemin sol tarafında ikinci Kirchhoff yasası için sol kontur eksi işareti ile alınmalıdır. EMF kaynağının etki yönü E 1, döngünün yönü ile aynıdır. İkinci Kirchhoff yasasının denkleminin sağ tarafında, EMF E 1 artı işareti ile alınmalıdır. EMF kaynaklarının eylem yönleri E 2 ve E 4, konturu atlama yönünün tersidir. İkinci Kirchhoff yasasının denkleminin sağ tarafında, EMF E 2 ve E 4 eksi işareti ile alınmalıdır. Böylece, sol bağımsız kontur için, ikinci Kirchhoff yasasının aşağıdaki denklemi geçerlidir:

Benzer şekilde, Şekil 1'deki devrenin sağ ve alt bağımsız devreleri için. 22 ikinci Kirchhoff yasasının aşağıdaki denklemlerini elde ederiz:

Şekil l'deki şema için birinci ve ikinci Kirchhoff yasalarına göre derlenen denklemleri birleştirirken. 22, aşağıdaki doğrusal cebirsel denklem sistemi elde edilir:

Bu sistemin çözümü akımları bulmamızı sağlar. BEN 1 , BEN 2 , BEN 3 ,BEN 4 , BEN 5 , BEN 6. Bilinen akımlar, devre elemanları, güç vb. üzerindeki gerilim düşüşlerini bulmak için kullanılabilir.

Karmaşık elektrik devrelerini analiz etmek için belirtilen yönteme Kirchhoff yasalarının yöntemi denir. Kirchhoff yasalarının yöntemi, elektrik devrelerinin analizine en genel yaklaşımdır.

Karmaşık elektrik devrelerini analiz etmek için döngü akımı yöntemi, düğüm potansiyeli yöntemi, süperpozisyon yöntemi, eşdeğer üreteç yöntemi gibi başka yöntemler de kullanılabilir. Bu yöntemler Kirchhoff yasalarına, Ohm yasasına ve süperpozisyon ilkesine dayanmaktadır. Bu nedenle, onlar için geçerlidir lineer devreler. Bir istisna, istenen akıma sahip kolun da doğrusal olmayabileceğini varsayan eşdeğer üreteç yöntemidir. Karmaşık elektrik devrelerini analiz etmek için kullanılan yöntemlerin çeşitliliği, her özel durum en basit hesaplama algoritmasını veren yöntemi seçin.

Özellikle, döngü akımları yöntemi ve düğüm potansiyelleri yöntemi, Kirchhoff yasaları yöntemi gibi, lineer cebirsel denklem sistemlerini çözmeye indirgenir. Bununla birlikte, bu yöntemlerde gerekli niceliklerin sayısı ve dolayısıyla doğrusal cebirsel denklem sistemlerinin sırası, Kirchhoff yasaları yönteminden daha azdır.

Doğrusal cebirsel denklem sistemlerini çözmek için bilinen matematiksel yöntemler kullanılır. Sistemdeki az sayıda denklem ile determinantlar yöntemi (Cramer kuralı) kullanılabilir. Ne zaman yeterli çok sayıda sistemdeki denklemler, ardışık eleme yönteminin kullanılması tavsiye edilir bilinmeyen gauss Seidel yöntemi gibi doğrusal cebirsel denklem sistemlerini çözmek için ana eleman veya yinelemeli yöntemlerin seçimi ile.

Elde edilen çözümün doğruluğu, dal akımlarının bulunan değerleri Kirchhoff yasalarına göre derlenmiş bir denklem sistemine ikame edilerek veya bir güç dengesi derlenerek doğrulanabilir (aşağıya bakın).

Sırayla elektrik devrelerinin ana analiz yöntemlerini düşünün. Ama önce düşün Genel Soru elektrik devrelerinin geometrik yapısı ile ilgili.